hfss仿真实验报告样例

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1.hfss仿真实验报告样例 篇一

物理仿真实验实验报告 光电效应与普朗克常量得确定 一、实验简介

1９05 年，年仅２6 岁得爱因斯坦提出光量子假说,发表了在物理学发展史上具有里程碑意义得光电效应理论，１0 年后被具有非凡才能得物理学家密里根用光辉得实验证实了。两位物理大师之间微妙得默契配合推动了物理学得发展，她们都因光电效应等方面得杰出贡献分别于 19２1 年与１92３年获得诺贝尔物理学奖.光电效应实验及其光量子理论得解释在量子理论得确立与发展上,在揭示光得波粒二象性等方面都具有划时代得深远意义。利用光电效应制成得光电器件在科学技术中得到广泛得应用，并且至今还在不断开辟新得应用领域，具有广阔得应用前景。

二、实验目得 （1）了解光电效应基本规律，加深对光量子论得认识与理解；(2）了解光电管得结构与性能，并测定其基本特性曲线;(3）验证爱因斯坦光电效应方程,并测量普朗克常量.三、实验原理

当光照在物体上时,光得能量仅部分地以热得形式被物体吸收，而另一部分则转换为物体中某些电子得能量,使电子逸出物体表面,这种现象称为光电效应，逸出得电子称为光电子.在光电效应中,光显示出它得粒子性质,所以这种现象对认识光得本性,具有极其重要得意义.光电效应实验原理如图 1 所示。其中 S 为真空光电管,Ｋ为阴极，A 为阳极。当无光照射阴极时，由于阳极与阴极就是断路,所以检流计Ｇ中无电流流过,当用一波长比较短得单色光照射到阴极 K 上时,形成光电流，光电流随加速电位差 U变化得伏安特性曲线如图 2 所示.1、光电流与入射光强度得关系 光电流随加速电位差 U 得增加而增加,加速电位差增加到一定量值后,光电流达到饱与值，饱与电流与光强成正比，而与入射光得频率无关。当变成负值时，光电流迅速减小。实验指出，有一个遏止电位差存在，当电位差达到这个值时,光电流为零。

2、光电子得初动能与入射光频率之间得关系 光电子从阴极逸出时,具有初动能.在减速电压下,光电子在逆着电场力方向由 K 极向 A 极运动.当 时,光电子不再能达到 A 极，光电流为零.所以电子得初动能等于它克服电场力所作得功。即

（1）

根据爱因斯坦关于光得本性得假设,光就是一粒一粒运动着得粒子流,这些光粒子称为光子。每一光子得能量为,其中为普朗克常量,为光波得频率。所以不同频率得光波对应光子得能量不同。光电子吸收了光子得能量之后,一部分消耗于克服电子得逸出功 A,另一部分转换为电子动能。由能量守恒定律可知

（２)式（2）称为爱因斯坦光电效应方程.由此可见，光电子得初动能与入射光频率成线性关系,而与入射光得强度无关.３、光电效应有光电阈存在 实验指出,当光得频率时,不论用多强得光照射到物质都不会产生光电效应,根据式(2),，称为红限。

爱因斯坦，光电效应方程同时提供了测普朗克常量得一种方法：由式（1）

与(2)可得：

。当用不同频率（）得单色光分别做光源时，就有

任意联立其中两个方程就可得到

由此若测定了两个不同频率得单色光所对应得遏止电位差即可算出普朗克常量,也可由直线得斜率求出 h。

因此，用光电效应方法测量普朗克常量得关键在于获得单色光、测得光电管得伏安特性曲线与确定遏止电位差值。

实验中，单色光可由水银灯光源经过单色仪选择谱线产生。水银灯就是一种气体放电光源，点燃稳定后,在可见光区域内有几条波长相差较远得强谱线，如表 1 所示。单色仪得鼓轮读数与出射光得波长存在一一对应关系,由单色仪得定标曲线,即可查出出射单色光得波长(有关单色仪得结构与使用方法请参阅有关说明书),也可用水银灯（或白炽灯)与滤光片联合作用产生单色光.为了获得准确得遏止电位差值，本实验用得光电管应该具备下列条件：

（1）对所有可见光谱都比较灵敏；

（2）阳极包围阴极,这样当阳极为负电位时,大部分光电子仍能射到阳极;

(3)阳极没有光电效应,不会产生反向电流；

（4）暗电流很小。

但就是实际使用得真空型光电管并不完全满足以上条件。由于存在阳极光电效应所引起得反向电流与暗电流（即无光照射时得电流），所以测得得电流值,实际上包括上述两种电流与由阴极光电效应所产生得正向电流三个部分,所以伏安曲线并不与 U 轴相切。由于暗电流就是由阴极得热电子发射及光电管管壳漏电等原因产生，与阴极正向光电流相比，其值很小，且基本上随电位差Ｕ呈线性变化，因此可忽略其对遏止电位差得影响。阳极反向光电流虽然在实验中较显著，但它服从一定规律.据此，确定遏止电位差值，可采用以下两种方法：

(１)交点法：

光电管阳极用逸出功较大得材料制作,制作过程中尽量防止阴极材料蒸发,实验前对光电管阳极通电，减少其上溅射得阴极材料,实验中避免入射光直接照射到阳极上，这样可使它得反向电流大大减少,其伏安特性曲线与图２十分接近,因此曲线与 U 轴交点得电位差近似等于遏止电位差,此即交点法。

(2)拐点法:

光电管阳极反向光电流虽然较大,但在结构设计上，若就是反向光电流能较快地饱与,则伏安特性曲线在反向电流进入饱与段后有着明显得拐点，如图 3 所示，此拐点得电位差即为遏止电位差。

四、实验仪器及使用方法 1、实验仪器 光电管，光源(汞灯），滤波片组(5７7、0ｎm,546、１nm，４3５、8nm,404、7nｍ，３65nm 滤波片)，５0％、25%、１0％得滤光片，直流电源、检流计（或微电流计)、直流电压计等。

２、仪器得使用方法 (1)光源（汞灯)：

双击实验桌上光源小图标弹出光源得调节窗体，单击调节窗体得光源开关可以关闭或打开光源.光电管：

双击实验桌上光电管得小图标，弹出光电管得调节窗体；再单击调节窗体中得光电管会弹出调节光电管得方向键。←键：光电管水平向左移动,→键,光电管水平向右移动，↑键:光电管垂直方向增加高度，↓键:光电管垂直方向减小高度.双击调节窗体中光电管得背面(侧面中得背面）,即可弹出显示光电管背面信息得窗体，以便完成实验中得线路连接。

(3)滤波片组盒子：

双击实验桌上得滤波片组盒子,弹出滤波片组盒子得调节窗体.盒子中存放有（５77、0nm，5４6、1nm，435、8nm，４０4、7ｎm,365nm 滤波片以及 50％，２５%,１0％得滤光片)。

(4)电源及测试系统：

双击实验桌上得电源及测试系统,弹出电源及测试系统得调节窗体.单击电源开关可以打开或关闭电源；左击电流档，电流调小,右击电流档，电流调大;左击电压档，电压调小,右击电压档，电压调大;单击电源极性按钮可以改变电源输出极性.五、实验内容 1、接线电路图如图 4 所示。

在 577、０nm、５４6、１nｍ、43５、8ｎm、４04、7nｍ四种单色光下分别测出光电管得伏安特性曲线，并根据此曲线确定遏止电位差值，计算普朗克常量。

实验中光电流比较微弱,其值与光电管类型,单色光强弱等因素有关,因此应根据实际情况选用合适得测量仪器。例如,选用 GD-4、GD-５、或 1977 型光电管，选用得检流计得分度值应在 A/分度左右。如果要测量更微弱得电流可用微电流计,可测量 A 得电流。

由于光电管得内阻很高，光电流如此之微弱,因此测量中要注意抗外界电磁干扰。并避免光直接照射阳极与防止杂散光干扰。

作得关系曲线，用一元线性回归法计算光电管阴极材料得红限频率、逸出功及值，并与公认值比较.2、测定光电管得光电特性曲线，即饱与光电流与照射光强度得关系，实验室提供有透光率５0%，25％ ,1０%得滤光片,请用 5７7、0nm 波长为光源，在光电管、光源位置固定时,测光电管得正向伏安特性曲线，验证饱与电流与光强关系。

六、实验数据记录 1、２、

七、实验数据处理 １、在四种单色光下光电管得伏安特性曲线如图

得到普朗克常量为.得关系曲线如图

得到光电管阴极材料得红限频率； 逸出功;； 公认值，故相对误差为。

2、

光电管得光电特性曲线如图

八、结论 测得得普朗克常量，相对误差为； 光电管阴极材料得红限频率;逸出功。